ОБЩИЕ СВОЙСТВА ГАРМОНИЧЕСКИХ ФУНКЦИЙ
Решения
уравнения Лапласа называются гармоническими
функциями. Легко могут быть найдены гармонические функции, обладающие
сферической или цилиндрической симметрией. В первом случае уравнение Лапласа
принимает вид
откуда находим ,
Если наложить условие , то . В этом случае решение
(4.238)
можно отождествить с потенциалом
точечного заряда в пустом пространстве. Во втором случае имеем уравнение
Его решение можно отождествить с
потенциалом положительно заряженной линии, если положить . Тогда
(4.239)
и называются
фундаментальными решениями уравнения Лапласа в пространстве и на плоскости
соответственно, за исключением точки в начале координат .
С помощью формул Грина, известных из математического анализа, можно
установить ряд общих свойств гармонических функций.
Согласно теореме
Грина, если внутри области D, ограниченной поверхностью
S, заданы функции и , непрерывные вместе с производными до второго порядка
включительно везде в D вплоть до
поверхности, то справедливо интегральное равенство
(4.240)
Здесь - производная по
внешней нормали к S (рис. 4.19).
Рис. 4.19 К
выводу свойств гармонических функций
Положим , - расстояние от
фиксированной точки до произвольной точки . Область получена исключением
из D шара радиусом R
с центром в точке . Всюду в ограничена и , поэтому
(4.241)
- поверхность шара Q. Так как на ней , то вместо (4.241)
получим
Интегралы по поверхности оценим с учётом
того, что :
Устремим радиус шара к нулю. Если
нормальная производная ограничена на его поверхности, то второй интеграл
исчезает, а первый превращается в . Если к тому же функция U удовлетворяет уравнению Лапласа, то её значение в
точке выразится через значения
на поверхности S,
(4.242)
Рассуждая
аналогично, для решения двумерного уравнения Лапласа можно получить формулу
(4.243)
где L
– контур, ограничивающий двумерную область D.
Из формул (4.242) и (4.243) следуют свойства гармонических функций.
1. Если взять , , то
(4.244)
Свойство (4.244)
означает, что поток вектора градиента
гармонической функции через замкнутую
поверхность S равен нулю – сколько втекает в D, столько же и вытекает. Это эквивалентно отсутствию
в D источников функции U. При наличии
источников невозможно стационарное состояние. Это особенно наглядно, если U –температура. Внутренние источники при отсутствии
оттока тепла через границу непрерывно разогревали
бы объем D.
2. Если S
– сфера радиуса R, то и
(4.245)
Значение
гармонической функции в центре сферы можно найти через её значения на
поверхности сферы.
3. Если проинтегрировать по поверхности S граничное условие Неймана, то получим
(4.246)
Неоднородность
в граничном условии должна содержать как положительные, так и отрицательные
источники (стоки), компенсирующие действие друг друга.